@ccueil Seconde
Première
S STI2D STMG ES ES Spécialité
Terminale
STMG STI2D S
BTS
Groupe A (SE) Groupe B ( MS / MI )
Numérique
Simulation et calcul num. Communication num.
Informatique
Algorithmique Matlab Calculatrice TI Latex html5 html & css php Javascript python Emacs The gimp
Math@ppliquées
Introduction Application économique: coût marginal Prêt bancaire, taux, mensualités Fractales, IFS & jeu du chaos Numérisation d'un signal Analyse de Fourier Conversion analogique / Numérique Méthodes numériques Propagation d'ondes Furtivité Fonctionnement du GPS Communication numérique Réseaux - Google - Neurones Intérieur d'un polygone - Algorithme Binôme de Newton - Exposant fractionnaire
Divers
Plan du site Logique Générateur de devoirs Editeur de texte Contact Apropos Biblio/Filmo Liens Anglais English pages
☰
next up previous
suivant: Discrétisation des équations de la physique - Méthode des différences finies

Modélisation et simulation de la propagation d'une onde


Modélisation et équations physiques de la propagation d'une onde

La propagation d'une onde, acoustique ou électromagnétique, est régie par l'équation de Helmohltz, pour t > 0 et $ \mbox{$x\in D$}$, le domaine géométrique étudié (par exemple, un intervalle pour modéliser une onde se propageant dans une seule direction, sur une corde par exemple, ou une surface pour modéliser une membrane vibrante):

$\displaystyle \left.\vphantom{\begin{array}{ll} \displaystyle \frac{\partial^2 ... ...2} (x,t) - c^2\frac{\partial^2 f}{\partial x^2} (x,t) =0 , \end{array}}\right.$$\displaystyle \begin{array}{ll} \displaystyle \frac{\partial^2 f}{\partial t^2} (x,t) - c^2\frac{\partial^2 f}{\partial x^2} (x,t) =0 , \end{array}$ (3.1)

où c désigne la célérité de l'onde dans le milieu considéré ( c = 3.108 m.s-1 pour la lumière dans le vide, ou c = 340 m.s-1 pour le son dans l'air, par exemple), et la fonction f désigne l'amplitude de l'onde au point x et à l'instant t.


Cette équation n'est pas suffisante pour décrire complètement la propagation de l'onde; il faut la compléter de conditions initiales (état et vitesse de l'onde à l'instant initial t = 0), ainsi que des conditions au bord (comportement de l'onde lorsqu'elle rencontre les limites physiques du domaine étudié).

Ces conditions peuvent se formuler suivant:

$\displaystyle \left\{\vphantom{ \begin{array}{ll} f(x,0)&=h(x) , \forall x... ... , \forall t>0 \mbox{ et, } \forall x\in\partial D , \end{array}}\right.$$\displaystyle \begin{array}{ll} f(x,0)&=h(x) , \forall x\in D \display... ...=g(t) , \forall t>0 \mbox{ et, } \forall x\in\partial D , \end{array}$ (3.2)

les fonctions h, $ \tilde{{h}}$ et g étant des données du problème.


Dans le cas général, c'est-à-dire pour un domaine D quelconque, on ne sait pas résoudre ces équations, c'est-à-dire qu'on ne sait pas exprimer explicitement la fonction f solution de ces équations.


On peut néanmoins essayer de calculer de manière approchée les valeurs de l'amplitude de l'onde f (x, t) en certains points x et en certains instants t. C'est ce que l'on appelle discrétiser le problème.

Les deux cas suivants sont traités par la suite:

  • le cas 1-D: le domaine D est un segment [0 , L]. En d'autres termes, on étudie la propagation d'une onde sur une corde (de guitare ou de piano par exemple).

  • le cas 2-D: le domaine D est un rectangle [0 , L ] x [0 , L' ]


suivant: Discrétisation des équations de la physique - Méthode des différences finies